Требования к машинам и деталям Подшипники качения


Термех деформации

Работа сил на конечном перемещении равна произведению главного момента внешних сил относительно оси вращения на конечное изменение угла поворота тела.

Растяжение и сжатие


Продольные силы при растяжении и сжатии. Построение эпюр продольных сил

Когда к стержню приложены по концам две равные противо­положно направленные силы, действующие по его оси, стержень растянут или сжат. Собственная сила тяжести стержня в большинстве случаев невелика по сравнению с действующими на него силами и ею можно пренебречь при определении напряжений и деформаций.

Условие равновесия произвольной плоской системы сил может быть сформулировано следующим образом: Для того чтобы твердое тело под действием произвольной плоской системы сил находилось в равновесии, необходимо и достаточно, чтобы алгебраическая сумма проекций всех сил системы на любую ось равнялась нулю и алгебраическая сумма моментов всех сил системы относительно любой точки в плоскости действия сил равнялась нулю.

Определим внутренние силовые факторы в поперечных сечениях стержня, растянутого двумя равными силами F (рис. 64, а). Рассечем стержень произвольным поперечным сечением I — I и, рассматривая равновесие нижней части (рис. 64, б), найдем величину продольной силы:

В случае растяжения продольную силу N будем считать положительной, при сжатии—отрицательной. Изменение продольной силы по длине стержня удобно представить в виде диаграммы, называемой эпюрой продольных сил.

Эпюра продольных сил для стержня, рассмотренного выше, построена на рис. 64, в. Она изображается прямоугольником, так как значение продольной силы одинаково во всех сечениях. Однако продольная сила может изменяться по длине стержня. Это имеет место, например, в случае, когда стержень подвергается действию системы внешних сил, приложенных не только к его торцам, но и в промежуточных сечениях.

По определению векторного произведения вектор  перпендикулярен отрезку АВ, лежит в плоскости движения, а его модуль равен , так как rBA = AB . По формуле для двойного векторного произведения

 ,

получаем ,

поскольку. Таким образом, вектор  направлен вдоль отрезка АВ от точки В к точке А (см. рис. 2.29), а его модуль равен .

 

  Рис. 2.29. Иллюстрация формулы распределения ускорений

Количество движения точки и механической системы. Элементарный импульс и импульс силы за конечный промежуток времени. При движении механической системы в стационарном потенциальном поле полная механическая энергия системы при движении остается неизменной. Количеством движения мат точки называется вектор, имеющий направление вектора скорости, и модуль, равный произведению массы точки m на модуль скорости её движения v.
Соединение деталей